Ստացեք ցածր գներով մուտք դեպի TINACloud, օրինակները խմբագրել կամ ստեղծել ձեր սեփական սխեմաները
Մենք արդեն ուսումնասիրել ենք գերտերությունների թեորեմ DC սխեմաների համար: Այս գլխում մենք ցույց կտանք դրա կիրառումը AC սխեմաների համար:
Theսուպերպոզիցիայի տեսությունը հայտարարում է, որ մի քանի աղբյուրներով գծային միացումում, սխեմաների ցանկացած տարրի համար հոսանքը և լարումը յուրաքանչյուր աղբյուրի կողմից արտադրված հոսանքների և լարման գումարն է, որոնք գործում են անկախ: Թեորումը վավեր է ցանկացած գծային միացման համար: AC սխեմաներով գերծանրքաշային գործիք օգտագործելու լավագույն միջոցը յուրաքանչյուր աղբյուրի ներդրման բարդ արդյունավետ կամ գագաթային արժեքը միանգամից հաշվարկելն է, այնուհետև ավելացնել բարդ արժեքները: Սա շատ ավելի հեշտ է, քան գերծանրաբեռնումը ժամանակային գործառույթների օգտագործմամբ, որտեղ պետք է ավելացնել անհատական ժամանակի գործառույթները:
Յուրաքանչյուր աղբյուրի ներդրումը ինքնուրույն հաշվարկելու համար բոլոր մյուս աղբյուրները պետք է հանվեն և փոխարինվեն ՝ առանց ազդելու վերջնական արդյունքի վրա:
Լարման աղբյուրը հեռացնելիս դրա լարումը պետք է դրվի զրոյի, ինչը համարժեք է լարման աղբյուրը կարճ միացումով փոխարինելուն:
Ընթացիկ աղբյուրը հեռացնելիս դրա հոսքը պետք է դրվի զրոյի, ինչը համարժեք է հոսանքի աղբյուրը բաց միացումով փոխարինելու հետ:
Այժմ եկեք ուսումնասիրենք մի օրինակ:
Ստորև բերված միացումում
Ri = 100 օհմ, R1= 20 օհմ, R2 = 12 ohm, L = 10 uH, C = 0.3 nF, vS(t) = 50cos (wտ) V, iS(t) = 1cos (wt + 30 °) A, f = 400 կՀց:
Ուշադրություն դարձրեք, որ երկու աղբյուրներն ունեն նույն հաճախականությունը. Մենք միայն այս գլխում կաշխատենք այն աղբյուրների հետ, որոնք բոլորն ունեն նույն հաճախականությունը: Հակառակ դեպքում գերծանրաբեռնվածությունը պետք է տարբեր կերպ վարվի:
Գտնել հոսանքները i (t) եւ i1(t) գերտերությունների թեորեմի օգտագործումը:
Խնդիրը լուծելու համար եկեք զուգահեռ օգտագործենք TINA- ն ու ձեռքի հաշվարկները:
Սկզբում փոխարինեք բաց միացում ընթացիկ աղբյուրի համար և հաշվարկեք բարդ ֆազորները Ես ', I1 շնորհիվ միայն ներդրումից VS.
Հոսանքներն այս դեպքում հավասար են.
I'= I1'= VS/ (Ri + R1 + j* w* L) = 50 / (120+)j2* p* 4 * 105* 10-5) = 0.3992-j0.0836
I'= 0.408 եj 11.83 °A
Հաջորդը կարճ լարման փոխարինեք լարման աղբյուրի համար և հաշվարկեք բարդ ֆազորները I ”, I1” շնորհիվ միայն ներդրումից IS.
Այս դեպքում մենք կարող ենք օգտագործել ընթացիկ բաժանման բանաձևը.
Ես »= -0.091 - j The 0.246
և
I1" = 0.7749 + j The 0.2545
Երկու քայլերի գումարը `
I = I'+ I”= 0.3082 - j 0.3286 = 0.451 էլ- j46.9 °A
I1 = I1" + I1'= 1.174 + j 0.1709 = 1.1865 էլj 8.28 °A
Այս արդյունքները լավ համապատասխանում են TINA- ի կողմից հաշվարկված արժեքներին.Հոսանքների ժամանակային գործառույթները.
i (t) = 0.451 cos ( w × t - 46.9 ° )A
i1(t) = 1.1865 cos ( w × t + 8.3 ° )A
Նմանապես, TINA- ի Թարգմանչի կողմից տրված արդյունքները նույնպես համաձայն են.f: = 400000;
Vs: = 50;
IG: = 1 * exp (j * pi / 6);
om: = 2 * pi * f;
sys I, I1
I + IG = I1
Vs = I * Ri + I1 * (R1 + j * om * L)
վերջը.
I = [308.093m-329.2401m * ժ]
abs (I) = [450.9106m]
radtodeg (arc (I)) = [- 46.9004]
abs (I1) = [1.1865]
radtodeg (arc (I1)) = [8.2749]
ներմուծել մաթեմատիկան որպես մ
ներմուծել cmath որպես c
#Եկեք պարզեցնենք համալիրի տպագրությունը
#թվեր ավելի մեծ թափանցիկության համար.
cp= լամբդա Z. «{:.4f}». ձևաչափ (Z)
f = 400000
Vs=50
IG=1*c.exp(complex(1j)*c.pi/6)
om=2*c.pi*f
#Մենք ունենք հավասարումների [գծային համակարգ]
#որ մենք ուզում ենք լուծել I, I1:
#I+IG=I1
#Vs=I*Ri+I1*(R1+j*om*L)
ներմուծել numpy որպես n
#Գրի՛ր գործակիցների մատրիցը.
A=n.զանգված ([[-1,1],[Ri, համալիր(R1+1j*om*L)]])
#Գրի՛ր հաստատունների մատրիցը.
b=n.զանգված ([IG, Vs])
x=n.linalg.solve(A,b)
I,I1=x
տպել («I =», cp(I))
տպել («abs(I)= %.4f»%abs(I))
print(«grades(arc(I))= %.4f»%m.degrees(c.phase(I)))
տպել («abs(I1)= %.4f»%abs(I1))
print(«grades(arc(I1))= %.4f»%m.degrees(c.phase(I1)))
Ինչպես մենք ասացինք գերտերությունների DC գլխում, այն բարդանում է `օգտագործելով գերծանրքաշային թեորեմը այն սխեմաների համար, որոնք պարունակում են ավելի քան երկու աղբյուր: Թեև գերծանրքաշային թեորեմը կարող է օգտակար լինել պարզ գործնական խնդիրների լուծման համար, դրա հիմնական օգտագործումը շրջանային վերլուծության տեսության մեջ է, որտեղ այն օգտագործվում է այլ թեորեմների ապացուցման մեջ: